Диэлектрики — справочник студента

Определение 1

Диэлектриками называют вещества, не обладающие способностью проводить электрический ток.

Стоит отметить, что данное определение лишь приблизительно выражает физический смысл приведенного понятия.

Абсолютных изоляторов, то есть веществ, которые совсем не проводят ток, в природе не существует. Диэлектрики по сравнению с проводниками в 1015−1020 раз хуже проводят ток. Данный факт основывается на том, что в диэлектриках отсутствуют свободные заряды.

Что такое диэлектрики и их примеры

Определение 2

Если диэлектрик поместить в электрическое поле, то, как диэлектрик, так и само поле значительно изменятся.

В диэлектриках, в которых до контакта с полем не было заряда, возникают электрические заряды.

Это явление объясняется процессом поляризации вещества, другими словами, в поле диэлектрик обретает электрические полюсы. Возникающие при этом заряды называются поляризационными.

Данное отличие основывается на том факте, что в металлах присутствуют электроны, имеющие возможность перемещаться на относительно большие расстояния.

В диэлектриках положительные и отрицательные заряды связаны между собой, и их перемещение ограничено пределами одной молекулы, что является крайне малым расстоянием.

Диэлектрики состоят либо из нейтральных молекул, либо из закрепленных в положении равновесия, к примеру, в узлах кристаллической решетки заряженных ионов. Ионные кристаллические решетки могут быть разбиты на, в целом, нейтральные «элементарные ячейки».

Действие электрического поля на заряды, принадлежащие диэлектрику, провоцирует лишь легкое смещение относительно изначального положения, тогда как заряды проводников, испытывающие такое же влияние, срываются с места.

В условиях отсутствующего электрического поля диэлектрик может быть условно представлен в виде совокупности молекул, в каждой из которых положительные и отрицательные заряды равные по величине распределены по всему объему вещества.

Определение 3

В процессе поляризации заряды каждой отдельной молекулы диэлектрика смещаются в противоположные ее стороны. Соответственно, одна часть молекулы становиться положительно заряженной, а другой — отрицательно, что, в общем, дает возможность заявить: молекула превращается в электрический диполь.

Равнодействующая электрических сил, в однородном поле оказывающих влияние на нейтральную молекулу диэлектрика, эквивалентна нулю. Этот факт основывается на том, что центр тяжести молекулы не передвигается ни в одну из сторон. Молекула просто претерпевает деформирование.

Определение 4

В случае, когда поле отсутствует, такие молекулы, принимающие непосредственное участие в тепловом движении, ориентированы беспорядочно. Если же диэлектрик находится в поле, молекулы, в основном, ориентируются по его направлению. Соответственно, диэлектрик проходит процесс поляризации.

Определение 5

У симметричных молекул, таких как, к примеру, O2, N2, в отсутствие поля центры тяжести отрицательных и положительных зарядов одинаковы.

По этой причине собственного дипольного момента у молекул нет (неполярные молекулы).

У несимметричных же молекул (возьмем в качестве примера H2O, CO) центры тяжести сдвинуты друг относительно друга, в результате чего молекулы имеют дипольный момент и носят название полярных.

Также существуют диэлектрические или же ионные кристаллы, которые формируются при помощи ионов с противоположным знаком. Такой кристалл состоит из пары “вдвинутых” друг в друга кристаллических решеток, одна из которых является положительной, а вторая — отрицательной.

В целом кристалл условно можно принять за подобие гигантской молекулы. Процесс наложения электрического поля провоцирует сдвиг одной решеток относительно друг друга, вследствие чего и происходит поляризация ионных кристаллов. Существует также тип поляризованных без участия поля кристаллов.

При дальнейшем исследовании поведения диэлектриков в электрических полях механизм возникновения поляризации значения иметь не будет. Существенным фактом является только то, что поляризация диэлектрика происходит через появление некомпенсированных макроскопических зарядов.

В том случае, если ортогональная или же перпендикулярная часть напряженности поля En→≠0 на приведенном участке, то в результате влияния поля заряды с одним знаком уходят внутрь, а с другим, наоборот, выходят наружу.

Вектор поляризации диэлектрика

Определение 6

• Поляризованность P→ или, другими словами, вектор поляризованности характеризует степень поляризации диэлектрика:
• P→=∆ρ→∆V,
• где ∆ρ представляет собой дипольный момент элемента диэлектрика.

Определение 7

В условиях неполярных молекул вектор поляризованности может быть определен в следующем виде:

P→=1∆V∑∆Vρi→=Nρ0→,

где сложение идет относительно всех молекул в объеме △V. N — концентрация молекул,
ρ0→ является индуцированным дипольным моментом (Он один и тот же у всех молекул). ρ0→↑↑E→.

Определение 8

1. Формула поляризованности в условиях полярных молекул принимает вид следующего выражения:
2. P→=1∆V∑∆Vρi→=Np→,
3. в котором P→ представляет собой среднее значение дипольных моментов, которые равнозначны по модулю, но обладают разными направлениями.

В изотропных диэлектриках средние дипольные моменты по направлению идентичны напряженности внешнего электрического поля. У диэлектриков с молекулами полярного типа, вклад в поляризованность от наведенных зарядов значительно ниже вклада от переориентации поля.

Определение 9

Ионная решеточная поляризации может быть описана следующей формулой: P→=1∆V∑∆Vρi→=Np→.

В большей части случаев подобная поляризация является анизотропной.

Пример 1

Если представить плоский конденсатор, который заполнен диэлектриком так, как это проиллюстрировано на рисунке 1, то на принадлежащей ему левой обкладке расположен положительный заряд, а на правой — отрицательный.

По причине того факта, что разноименные заряды притягиваются друг к другу, у положительной обкладки на поверхности диэлектрика появится отрицательный заряд, а у правой, то есть отрицательной – положительный заряд диэлектрика.

Выходит, что поле, формирующееся поляризационными зарядами, имеет противоположное направлению поля направление, которое создают обкладки, соответственно, диэлектрик ослабляет поле.

• Рисунок 1
• +q,−q представляют собой заряды на обкладках конденсатора.
• E→ является напряженностью поля, которое формируется обкладками конденсатора.
• −q′, +q′- это заряды диэлектрика.
• E→' — напряженность поля, которое создается как результат поляризации диэлектрика.

Явление влияния вещества на магнитное и электрическое поля было эмпирическим путем открыто Фарадеем. Именно этим ученым было в науку были введены такие термины, как диэлектрик и диэлектрическая постоянная.

Теорема 1

1. В случае если однородный изотропный диэлектрик полностью заполняет собой объем, ограниченный эквипотенциальными поверхностями поля сторонних зарядов, то напряженность поля внутри него в ε раз меньше напряженности поля сторонних зарядов.
2. E→'=E→ε,
3. где ε определяет диэлектрическую проницаемость среды.

• Напряженность поля точечного заряда, который расположен в диэлектрике с некоторой диэлектрической проницаемостью ε, может быть выражена в виде следующего выражения:
• E→=14πεε0qr3r→.
• Закон Кулона для зарядов, находящихся в жидком и газообразном диэлектрике принимает такой вид:
• F→=14πεε0q1q2r3r→.

Пример 2

Задание: Бесконечную плоскую пластину из однородного изотропного диэлектрика разместили в однородном электростатическом поле с напряженностью E=200 Вм, направленной под прямым углом силовым линиям поля. Диэлектрическая проницаемость диэлектрика равняется 2. Какова напряженность поля внутри диэлектрика?

1. Решение
2. Поле в вакууме в ε раз сильнее, чем поле в диэлектрике, по этой причине запишем, что:
3. E→'=E→ε.
4. Произведем некоторые расчеты:
5. E→'=2002=100 Вм.
6. Ответ: Напряженность поля в пластине будет 100 Вм.

Пример 3

Задание: Заряженные шарики обладают массойm1=m2=m. Они подвешены на нитях, имеющих одинаковые значения длины, в одной точке, их заряды эквивалентны q1 и q2( смотри рисунок 1).

Изначально они располагаются в воздухе (диэлектрическая проницаемость ε1), после этого погружаются в жидкость ε2.

Каково отношение диэлектрических проницаемостей ε2ε1, если при погружении в жидкость системы из шариков угол расхождения нитей не претерпел изменений? Отношение плотности шариков к плотности диэлектрика ρshρd=b.

Решение

• Рисунки 2 и 3
• Запишем условие равновесия шарика в симметричной системе в воздухе:
• Fe1→+mg→+N1→=0.
• Теперь выразим условие равновесия одного шарика в жидкости:
• Fe2→+mg→+N2→+FA→=0.
• Запишем проекции уравнения Fe1→+mg→+N1→=0 на оси:
• Ох: Fe1-N1sina2=0,
• Oy: mg-N1cosα2=0.
• Проекции уравнения Fe2→+mg→+N2→+FA→=0 на оси:
• Ох: Fe2-N2sinα2=0,
• Oy: mg-N2cosα2-FA=0.
• Берем отношение уравнения Fe1-N1sina2=0 и mg-N1cosa2=0, в качестве результата получаем:
• tga2=Fe1mg.
• Уравнение Fe2-N2sina2=0 на уравнение mg-N2cosa2-FA=0, получаем:
• tga2=Fe2mg-FA→Fe1mg=Fe2mg-FA.
• Основываясь на законе Кулона, запишем такое выражения для Fe1, Fe2:
• Fe1=q1q24πε1ε0r2 и Fe2=q1q24πε2ε0r2.
• Модуль силы Архимеда равняется следующему выражению:
• FA=ρdVg=ρdmρshg.
• Подставим в уравнение tga2=Fe2mg-FA→Fe1mg=Fe2mg-FA уравнения  Fe1=q1q24πε1ε0r2 и
• Fe2=q1q24πε2ε0r2, в результате получим:
• q1q24πε1ε0r2mg=q1q24πε2ε0r2mg-ρdmρshg→1ε11=1ε21-ρdρsh→ε2ε1=11-ρdρsh=11-b.
• Ответ: Диэлектрическая проницаемость жидкости должна быть ε2e1=11-b.

Если вы заметили ошибку в тексте, пожалуйста, выделите её и нажмите Ctrl+Enter

Источник: https://Zaochnik.com/spravochnik/fizika/elektricheskoe-pole/dielektriki/

Электростатика диэлектриков

В физике различают следующие задачи электростатики диэлектриков. В качестве первой выступает расчет электрических полей в системах проводников с диэлектрическими прокладками, что характерно для практической электротехники.

Вторая задача подразумевает изучение физической природы диэлектрического упорядочения.

При этом расчет же эффектов диэлектрических прокладок невозможно провести без знания о том, как в данных средах происходит возникновение системы связанных зарядов и о последствиях, которые могут возникнуть потом.

Проводники и диэлектрики

Условно в природе все тела можно разделить, согласно электрическим свойствам на такие классы:

К проводникам стандартно относятся все металлы, в которых присутствует множество так называемых «свободных» электронов, которые ранее оторвались от ионов кристаллической решетки и теперь свободно перемещаются по металлу. Что касается диэлектриков, то в них присутствие таких зарядов не наблюдается.

Ничего непонятно?

Попробуй обратиться за помощью к преподавателям

Рисунок 1. Диэлектрическая проницаемость. Автор24 — интернет-биржа студенческих работ

Также существуют вещества с наличием небольшого числа «свободных» зарядов, они при этом занимают промежуточное положение между диэлектриками и проводниками и носят название «полупроводники».

Заряды в составе молекул и атомов диэлектрика существуют в прочной взаимосвязи между собой, а их перемещение становится возможным исключительно в пределах своей молекулы.

Но подобная ограниченная подвижность зарядов может спровоцировать возникновение в диэлектрике заряженных областей (поверхностей) под влиянием внешнего электрического поля.

Возникающие при этом заряды будут называться «поляризационными» (связанными), при этом, они, в отличие от «свободных» зарядов металла, не способны к перетеканию по проволоке от одного образца к другому.

Замечание 1

Процессы, осуществляемые в диэлектриках во внешнем поле, легко увидеть при представлении диэлектрика в качестве среды, состоящей из электрических диполей. Электрический диполь представляет систему двух разноименных зарядов, характеризующуюся дипольным моментом.

Рисунок 2. Электрический диполь. Автор24 — интернет-биржа студенческих работ

В целом, любая молекула может быть систематически рассмотрена в формате электрического диполя с дипольным моментом.

Диэлектрики в электростатическом поле

Какое влияние оказывают на электростатическое поле тела, не являющиеся проводниками? Для выяснения этого вопроса надо ближе познакомиться со строением таких тел.

У изолятора или диэлектрика электрические заряды, а точнее, электрически заряженные частицы — электроны и ядра в нейтральных атомах связаны друг с другом.

Они не могут, подобно свободным зарядам проводника, перемещаться под действием электрического поля по всему объему тела.

Замечание 2

Различия в строении проводников и диэлектриков приводят к их разному поведению в электростатическом поле. Электрическое поле способно существовать внутри диэлектрика. Понять процесс формирования незаряженным диэлектриком электрического поля помогает изучение электрических свойств нейтральных атомов и молекул.

Виды диэлектриков и их поляризация

Существующие в физике диэлектрики можно разделить на следующие виды:

Рисунок 3. Диэлектрики в электростатическом поле. Автор24 — интернет-биржа студенческих работ

Полярные будут состоять из таких молекул, центры распределения положительных и отрицательных зарядов у которых совпадать не будут. Неполярные состоят из атомов или молекул, чьи центры распределения положительных и отрицательных оказываются совпадающими.

Молекулы, таким образом, у этих видов также разные. К полярным диэлектрикам принадлежат: вода, спирты, и др., к неполярным можно отнести водород, инертные газы, кислород, бензол, полиэтилен и др.

Резкая граница между проводниками и изоляторами отсутствует, поскольку в той или иной степени все вещества обладают способностью к проведению электрического тока, однако в большинстве случаев можно пренебречь плохой проводимостью веществ, при этом считая их идеальными изоляторами.

Поскольку все вещества оказываются состоящими из электрически заряженных частиц, происходит их непосредственное взаимодействие с электрическим полем.

В диэлектриках, под воздействием электрического поля, может фиксироваться смещение зарядов на незначительное расстояние, с величиной такого смещения, меньшей размеров молекул и атомов.

В то же время, подобные смещения могут спровоцировать довольно значительные последствия, например, в виде возникновения индуцированных зарядов.

В диэлектриках, в отличие от проводников, возникновение индуцированных зарядов может наблюдаться не просто на поверхности, но и внутри их объема. Существуют несколько механизмов диэлектрической поляризации.

Таким образом, механизмы поляризации полярных диэлектриков и неполярных будут различны при сравнении. Дипольные моменты молекул (в отсутствие внешнего поля) будут хаотически ориентированными, по этой причине в любом объеме диэлектрика, содержащем довольно большое число молекул, суммарный дипольный момент оказывается равнозначным нулевому значению.

В рамках внешнего электрического поля на молекулы оказывает непосредственное воздействие вращающий момент, что заставляет молекулы начинают ориентироваться таким образом, что вектор дипольного момента начинает выстраивается вдоль вектора напряженности внешнего поля.

Источник: https://spravochnick.ru/fizika/elektrodinamika/elektrostatika_dielektrikov/

Проводники и диэлектрики в электрическом поле

Одним из основных понятий электрики является электрическое поле. Благодаря ему, все электрические заряды способны взаимодействовать между собой. Оно образовано суммой электрических полей, существующих в каждом заряде. Все тела, помещенные в эту среду, разделяются, как проводники и диэлектрики в электрическом поле, выполняющие собственные функции, в зависимости от их физических свойств.

Проводники в электрическом поле

Проводники свободно пропускают через себя электрозаряды, поскольку содержат в себе заряженные свободные носители. Классические проводники представлены различными видами металлов и электролитами. Когда проводник попадает в электрическое поле, в нем возникает движение свободных зарядов. Оно прекращается при нулевом значении напряженности. Разноименные заряды могут разделяться и тогда наблюдается явление электростатической индукции. В этом случае прекращается перемещение свободных зарядов вдоль поверхности проводника. Когда распределение достигает определенного значения, вектор напряженности в поле становится перпендикулярным проводнику.

Все эти свойства проводников, на которые воздействует поле используются на практике в различных приборах и устройствах.

Диэлектрики

Тела, которые состоят из веществ, не проводящих электроразряды, получили название диэлектриков. Это связано с тем, что в них отсутствуют свободные заряды. В электротехнике такие тела играют роль изоляторов.

При помещении диэлектрика в электрическое поле, в нем не будет происходить перераспределения зарядов. Сам диэлектрик будет нейтральным на обоих концах.

Тем не менее, незаряженное диэлектрическое тело может притягиваться к заряженному объекту, поскольку поле создает поляризацию диэлектрика.

При этом, разноименные заряды, связанные между собой и находящиеся в составе молекул и атомов, смещаются в противоположные стороны.

Диэлектрики могут быть полярными и неполярными. В первом случае распределение положительных и отрицательных зарядов в молекулах не совпадает. Эти нейтральные системы называются электрическими диполями.

В неполярных диэлектриках центры положительных и отрицательных зарядов совпадают. Их типичными представителями являются водород, кислород, инертные газы.

Следует отметить, что разделение веществ на проводники и диэлектрики достаточно условно, поскольку свободные заряды в различных количествах содержатся в каждом диэлектрике.

Источник: https://electric-220.ru/news/provodniki_i_diehlektriki_v_ehlektricheskom_pole/2014-03-29-564

Диэлектрики

13 марта 2015. Категория: Электротехника.

На практике необходима изоляция токоведущих частей электрических установок от заземленных частей, а также между собой. Это нужно для того, чтобы направить ток по пути, предусмотренному электрической схемой установки.

В технике применяют твердые, жидкие и газообразные виды диэлектриков. Твердыми диэлектриками являются фарфор, слюда, резина, стекло и другие.

Ранее применяли синтетические жидкости совол и совтол, но так как они содержат канцерогенные вещества, от их использования отказались. Наиболее часто в качестве газообразного диэлектрика применяется воздух.

Молекула диэлектрика состоит из положительных и отрицательных ионов, а также электронов. Свободных электронов в диэлектрике очень мало.

На практике диэлектрик не является абсолютным изолятором. В обычном состоянии элементарные заряды молекулы диэлектрика находятся в хаотическом тепловом колебательном движении около центров равновесия.

Если включить диэлектрик в цепь постоянного напряжения (конденсатор), то под действием сил электрического поля элементарные заряды молекул диэлектрика переместятся в направлении действующих на них сил.

В результате смещения зарядов внутри диэлектрика в цепи возникает кратковременный ток, называемый током поляризации. Спустя очень короткое время (10-13 – 10-15 секунды) ток поляризации прекращается.

Ознакомимся еще с одним током, который может протекать сквозь диэлектрик длительное время. В реальном диэлектрике всегда имеются ионы и свободные электроны. Как ни мало их количество, но с ними необходимо считаться.

Под действием электрического поля ионы и свободные электроны начнут перемещаться внутри диэлектрика, образуя ток утечки. Величина тока утечки в ряде случаев значительно больше величины тока поляризации.

Проходя сквозь диэлектрик, ток утечки, по закону Джоуля – Ленца, выделяет тепло, что необходимо учитывать при технических расчетах.

Если включить диэлектрик в цепь переменного напряжения, то процесс поляризации будет проходить периодически то в одном, то в другом направлении, возникнет переменный ток и поляризованность диэлектрика будет меняться с изменением тока. Непрерывно повторяющийся процесс потребует затрат энергии. Периодическое перемещение в материале диэлектрика ионов и свободных электронов вызовет ток утечки.

Важнейшими характеристиками диэлектрика являются: 1) удельное сопротивление; 2) электрическая проницаемость; 3) угол диэлектрических потерь; 4) электрическая прочность.

Источник: Кузнецов М. И., «Основы электротехники» — 9-е издание, исправленное — Москва: Высшая школа, 1964 — 560с.

Источник: https://www.electromechanics.ru/electrical-engineering/642-dielectrics.html

Справочник по электротехническим материалам — Том 1 — Корицкий Ю.В., Пасынков В.В., Тареев Б.М

Автор:  Корицкий Ю.В., Пасынков В.В., Тареев Б.М.

Предисловие. 3Введение. Ю. В. Корицкий, В. В. Пасынков, Б. М. Тареев. 4Список литературы. 6

Раздел 1. Общие справочные сведения. Б. М. Тареев. 7

1.1. Единицы и размерности физических величин. 7 Общие сведения. 7 Единицы СИ и их обозначения. 7 Кратные и дольные приставки. 8 Соотношения между различными единицами. 8 Геометрические, механические и общефизические величины. 8 Термические величины. 11 Электромагнитные величины. 12 Световые величины. 13 Радиационные величины. 14 Относительные и логарифмические величины. 14 1.2. Важнейшие физические постоянные. 15 Список литературы. 16

Раздел 2. Общие свойства электроизоляционных материалов. Б. М. Тареев. 16

2.1. Определение, назначение и классификация электроизоляционных материалов. 16 2.2. Электропроводность диэлектриков. 17 2.3. Поляризация диэлектриков. 21 2.4. Диэлектрические потери. 30 2.5. Пробой диэлектриков. 35 2.6. Термические свойства электроизоляционных материалов. 37 2.7. Различные физико-химические свойства электроизоляционных материалов. 40 Список литературы. 42

Раздел 3. Газообразные диэлектрики. М. И. Сысоев. 43

3.1. Общие сведения. 43 3.2. Диэлектрическая проницаемость. 43 3.3. Электропроводность и диэлектрические потери. 45 3.4. Развитие разрядов в газах. 46 3.5. Электрическая прочность газовых промежутков. Закон подобия разрядов. 47 3.6. Газы с высокой электрической прочностью. 49 3.7. Электрическая прочность сжатых газов. 51 3.8. Разряд в газе вдоль поверхности твердого диэлектрика. 54 3.9. Электрическая прочность газовых промежутков при высокой частоте. 57 3.10. Электрическая прочность воздушных промежутков в сильнонеоднородном электрическом поле. 59 3.11. Электрическая прочность вакуумных промежутков. 60 3.12. Применение газов в качестве электрической изоляции. 63 Список литературы. 64

Раздел 4. Жидкие диэлектрики. Д. С. Варшавский, Г. Д. Головань. 64

4.1. Общие сведения. 64 4.2. Основные свойства электроизоляционных жидкостей. 65 4.3. Нефтяные электроизоляционные масла. 72 4.4. Жидкие диэлектрики на основе хлорированных углеводородов. 81 4.5. Жидкие диэлектрики на основе полиорганосилоксановых (кремнийорганических) соединений (ПОСЖ). 84 4.6. Жидкие диэлектрики на основе фторорганических (ФОСЖ) и хлорфторорганических (ХФОСЖ) соединений. 88 4.7. Жидкие диэлектрики на основе сложных эфиров. Касторовое масло. 89 4.8. Жидкие диэлектрики на основе синтетических углеводородов. 89 Список литературы. 91

Раздел 5. Электроизоляционные полимеры. К. С. Сидоренко, Э. З. Аснович, Ю. К. Петрашко, Э. И. Хофбауэр. 91

5.1. Общие сведения. 91 5.2. Органические синтетические карбоцепные полимеры. 103 Полиолефины. 103 Полимеры галогенпроизводных непредельных углеводородов. 107 Поливиниловый спирт и его сложные эфиры. 116 Полиакрилаты, полиметакрилаты, полиакрилонитрил. 117 Виниловые полимеры с циклическими заместителями. 119 Полимеры с фениленовой группой в основной цепи. 123 5.3. Органические синтетические гетероцепные полимеры. 125 Сложные полиэфиры. 125 Простые полиэфиры. 129 Эпоксидные смолы и полимеры на их основе. 130 Полимеры с атомами азота в основной цепи. 134 Полимеры с гетероциклами в цепи. 138 Полимеры с атомами серы в основной цепи (полисульфоны). 140 5.4. Кремнийорганические полимеры. 141 5.5. Природные смолы и эфиры целлюлозы. 143 Список литературы. 144

Раздел 6. Лаки, эмали, компаунды, клеи. К. И. Забырина, В. В. Астахин, Г. П. Бочкарева, А. К. Варденбург, К. С Сидоренко, В. В. Трезвое. 145

6.1. Общие сведения. 145 6.2. Классификация электроизоляционных паков. 145 6.3. Исходные материалы, применяемые для изготовления электроизоляционных лаков, эмалей и компаундов. 146 6.4. Производство электроизоляционных лаков. 151 6.5. Пропиточные лаки. 152 Назначение и общие требования. 152 Марки и области применения. 152 Свойства маслосодержащих пропиточных лаков. 152 Свойства пропиточных лаков на основе модифицированных синтетических полимеров. 152 Свойства пропиточных лаков на основе немодифицированных синтетических полимеров. 155 6.6. Покрывные лаки. 159 Назначение и общие требования. 159 Марки и области применения. 159 Свойства покрывных лаков. 159 6.7. Покрывные эмали. 159 Назначение и общие требования. 159 Способы получения эмалей и их применение. 168 Марки, области применения и свойства эмалей. 168 6.8. Клеящие лаки. 168 Назначение и общие требования. 168 Марки, области применения и свойства клеящих лаков. 168 6.9. Лаки для обмоточных проводов. 171 Лаки для эмалирования проводов. 171 Лаки для проводов с эмаль-стекловолокнистой изоляцией. 174 6.10. Компаунды. 174 Общие сведения. 174 Исходные продукты, применяемые для изготовления компаундов. 174 Приготовление и применение компаундов. 175 Свойства компаундов. 176 Битумные и другие компаунды. 195 6.11. Клеи. 197 Общие сведения. 197 Марки и области применения. 204 Свойства клеев. 204 Список литературы. 206

Раздел 7. Воскообразные диэлектрики. Р. С. Холодовская, В. П. Вайсфельд. 206

7.1. Общие сведения. 206 7.2. Полиэтиленовый и полиизобутиленовый воски. 206 7.3. Парафин. 207 7.4. Церезин. 208 7.5. Вазелин. 209 7.6. Олеовакс. 210

Раздел 8. Древесина, бумага, картон, фибра. Т. Б. Жиляев, Д. С. Варшавский,, Л. С. Линова, Е. А. Чайкина. 210

8.1. Общие сведения о природных материалах. 210 8.2. Древесина как электроизоляционный материал. 214 8.3. Конденсаторная бумага. 215 8.4. Кабельные и трансформаторные бумаги. 224 8.5. Разные бумаги из природных волокон. 227 8.6. Бумаги из синтетических волокон. 231 8.7. Электроизоляционные картоны. 233 8.8. Фибра. 243 8.9. Специфические методы испытаний. 244 Список литературы. 246

Раздел 9. Органический текстиль. М. И. Мантров, В. П. Вайсфельд. 247

9.1. Общие сведения. 247 9.2. Текстильные материалы из натуральных волокон. 247 9.3. Искусственные и синтетические волокна и материалы из них. 250

Раздел 10. Неорганические волокнистые материалы. М. С. Асланова, Е. А. Чайкина. 251

10.1. Стеклянное волокно и изделия из него. 251 10.2. Состав и свойства стекол для изготовления волокна. 252 10.3. Физико-химические свойства неорганических волокон и материалов на их основе. 252 10.4. Электрические свойства. 254 10.5. Ассортимент изделий из непрерывного стеклянного волокна. 257 10.6. Высоконагревостойкие волокна и нитевидные кристаллы. 262 10.7. Асбест и изделия из него. 265 Список литературы. 270

Раздел 11. Пропитанные волокнистые материалы. К. И. Забырина, В. В. Кудрявцев , М. Б. Фромберг. 271

11.1. Общие сведения. 271 11.2. Классификация лакотканей. 271 11.3. Хлопчатобумажные и шелковые лакоткани. 273 11.4. Стеклолакоткани. 278 11.5. Стеклолакоткани на основе фторопластов. 283 11.6. Резиностеклолакоткани. 284 11.7. Липкие и самосклеивающиеся стеклолакоткани и резиностеклолакоткани. 287 11.8. Поведение лакотканей в эксплуатации. 289 11.9. Лакобумага. 294 11.10. Изоляционная липкая прорезиненная лента. 294 11.11. Изоляционная смоляная лента. 295 11.12. Бакелизированная бумага. 296 11.13. Пропитанные ткани. 296

Раздел 12. Электроизоляционные гибкие трубки. В. А. Масловский, О. И. Ицелев. 297

12.1. Общие сведения. 297 12.2. Лакированные трубки. 299 12.3. Эластомерные трубки. 303 12.4. Пластмассовые трубки. 308 12.5. Термоусаживающиеся трубки. 311 12.6. Методы испытаний. 311 Список литературы. 312

Раздел 13. Слоистые пластики, профильные стеклопластики и препреги. Е. Ф. Зинин, Г. М. Дулицкая, И. Д. Вайсфельд, В. В. Коновалов. 313

13.1. Общие сведения. 313 13.2. Листовые слоистые пластики. 313 Гетинакс электротехнический. 313 Текстолит. 315 Древеснослоистые пластики. 323 Электротехнические препреги. 324 13.3. Профильные стеклопластики и стеклопластиковые трубки. 325 13.4. Поведение в эксплуатации листовых и профильных пластиков. 327 13.5. Намотанные изделия. 330 Намотанные изделия на основе бумаги и тканей. 330 Наметанные изделия на основе стеклонаполнителей. 335 13.6. Конденсаторные втулки и остовы для высоковольтных вводов. 341 13.7. Намотанные прессованные текстолитовые стержни. 342 13.8. Механическая обработка. 343 Список литературы. 344

Раздел 14. Базисные материалы для производства печатных плат. А. В. Васильев, В. И. Смирнова, Д. И. Житомирская, Н. И. Лазарева. 345

14.1. Общие сведения. 345 14.2. Высокочастотные базисные материалы для производства печатных плат. 347 14.3. Фольгированные сверхвысокочастотные материалы. 355 Список литературы. 356Предметный указатель. 356Указатель марок.

ЕДИНИЦЫ СИ   И  ИХ ОБОЗНАЧЕНИЯ.

«Основных» единиц СИ имеется семь: единица длины — метр, единица массы — килограмм, единица времени — секунда, единица силы электрического тока — ампер, единица термодинамической температуры — кельвин, единица силы света — кандела и единица количества вещества — моль. Кроме того, имеется еще две «дополнительные» единицы СИ: единица плоского угла — радиан и единица телесного угла — стерадиан.

23.04.2011 08:58 UTC

Источник: https://obuchalka.org/2011042354619/spravochnik-po-elektrotehnicheskim-materialam-tom-1-korickii-u-v-pasinkov-v-v-tareev-b-m.html