Зависимости показателей преломления и поглощения от частоты — справочник студента

Онлайн калькуляторы

На нашем сайте собрано более 100 бесплатных онлайн калькуляторов по математике, геометрии и физике.

Справочник

Основные формулы, таблицы и теоремы для учащихся. Все что нужно, чтобы сделать домашнее задание!

Заказать решение

Не можете решить контрольную?! Мы поможем! Более 20 000 авторов выполнят вашу работу от 100 руб!

Если волна света падает на плоскую границу, разделяющую два диэлектрика, имеющих разные величины относительных диэлектрических проницаемостей, то эта волна отражается от границы раздела и преломляется, проходя из одного диэлектрика в другой. Преломляющую силу прозрачной среды характеризуют при помощи коэффициента преломления, который чаще называют показателем преломления.

Абсолютный показатель преломления

Для любого вещества (исключение составляет вакуум), величина коэффициента преломления зависит от частоты света и параметров вещества (температуры, плотности и т.д). Для разреженных газов показатель преломления принимают равным .

• Если вещество является анизотропным, то n зависит от направления, по которому свет распространяется и каким образом поляризована световая волна.
• Исходя из определения (1) абсолютный коэффициент преломления можно найти как:
•    
• где — диэлектрическая проницаемость среды, — магнитная проницаемость среды.
• Показатель преломления может быть комплексной величиной в поглощающих средах. В диапазоне оптических волн при =1, диэлектрическую проницаемость записывают как:
•    
• тогда показатель преломления:
•    
• где действительная часть коэффициента преломления, равная:
•    
• отражает преломление, мнимая часть:
• отвечает за поглощение.

Относительный показатель преломления

1. Для монохроматических волн, длины которых много больше, чем расстояние между молекулами в веществе выполняется закон Снеллиуса:
2.    
3. где — угол падения, — угол преломления, — относительный показатель преломления вещества в котором происходит распространение преломленного света, относительно среды в которой распространялась падающая волна света.

Единицы измерения

Показатель преломления величина безразмерная.

Примеры решения задач

Понравился сайт? Расскажи друзьям!

Источник: http://ru.solverbook.com/spravochnik/koefficienty/koefficient-prelomleniya/

Зависимости показателей преломления и поглощения от частоты

• Для получения зависимости показателя преломления вещества от частоты следует провести анализ механизма поляризации атома (молекулы) в электромагнитном поле волны света.
• При распространении волны света сквозь вещество на каждый электрон среды действует сила, которую можно представить как:
• где alpha — определяется координатами рассматриваемого электрона, E_0 — амплитуда напряженности электрического поля волны.
• Уравнение движения электрона без затухания колебаний имеет вид:

1. где {hat{E}}_0=E_0e^{ialpha } — комплексная амплитуда электрического поля световой волны. Решение уравнения (3) ищем в виде:
2. где {hat{r}}_0 — комплексная амплитуда колебаний электрона. Подставим выражение (4) в уравнение (3), имеем:
3. Если выражение (5) умножить на e^{iomega t} , то получим:
4. Возьмем вещественную часть от выражения (6), получим:
5. Наведенный полем дипольный момент молекулы совершает колебания по закону:
6. Используя выражение (8) получим значение поляризуемости молекулы ( alpha ):
7. Диэлектрическую проницаемость вещества с полярными молекулами можно выразить как:
8. где n_0 — концентрация молекул.
9. Для k — электронов, имеющих разные собственные частоты {omega }_{0k} выражение (10) можно записать как:

Зависимость показателя поглощения от частоты

Коэффициент поглощения ( mu ) — величина, обратная толщине слоя вещества при распространении сквозь который интенсивность света уменьшается в e раз. Данный коэффициент зависит от длины волны света ( lambda ) (или частоты omega ).

Таким образом на ряду с дисперсией коэффициента преломления существует дисперсия коэффициента поглощенияВажно сказать, что для веществ, атомы которых почти не взаимодействуют друг с другом (газы) коэффициент поглощения множества частот волн почти равен нулю, только узких областей спектра имеет резкие максимумы. Данные максимумы соответствуют резонансным частотам колебаний электронов внутри атомов. Если молекулы состоят ᴎɜ нескольких атомов, то выявляются частоты, которые соответствуют колебаниям атомов внутри молекул. Массы атомов существенно больше массы электрона, следовательно, молекулярные частоты много меньше атомных. Около каждой собственнои̌ часты атома или молекулы коэффициент поглощения резко растет. Измерение коэффициента поглощения единственный метод определения собственных частот атомов, молекул.

В твердых телах или растворах области аномальнои̌ дисперсии существенно расширяются и становятся полосами поглощенияВажно заметить, что между такими полосами лежат области частот имеющих слабое поглощение. Зависимость коэффициента поглощения от длины волны показана на рис.1

Рисунок 1.

Пример 1

Задание: Нужно заметить, что обычно, спектры поглощения твердых и жидких веществ дают существенно более широкие полосы поглощения, чем линии поглощения разреженных газов. Как ϶то можно объяснить?

Решение:

Пример 2

Задание: Какова зависимость диэлектрической проницаемости ( varepsilon (omega ) ) плазмы от частоты, если световая волна, распространяющаяся в ней имеет частоту omega ? Концентрация свободных электронов в плазме n_0. Считать, что взаимодействие волны с ионами не существенно.

Решение:

За основу решения задачи можно принять закон дисперсии в виде:

[n^2=varepsilon =1+frac{n_0{q_e}^2}{m{varepsilon }_0left({omega }^2_0-{omega }^2
ight)}left(2.1
ight).]

В том случае, если мы имеем дело со свободными электронами, то принимаем {omega }^2_0=0. Выражение (2.1) преобразуется к виду:

[varepsilon =1-frac{n_0{q_e}^2}{m{varepsilon }_0{omega }^2}.]

Ответ: varepsilon (omega )=1-frac{n_0{q_e}^2}{m{varepsilon }_0{omega }^2}.

Источник: http://referatwork.ru/info-lections-55/tech/view/1609_zavisimosti_pokazateley_prelomleniya_i_pogloscheniya_ot_chastoty

Условие:

Задача 2.

Используя
данные полученные в результате расчета
первой задачи построить зависимость
показателя преломления и коэффициента
поглощения плазмы от частоты
электромагнитных волн в области частот–

от
p
– до 51014 Hz. Не учитывать
вклад подвижности ионов в диэлектрическую
проницаемость плазмы. Зависимости
построить для трех значений температуры
плазмы

0.3,
1.5, 3 eV.

• Немного
  теории.
• Рассмотрим
  диэлектрическую проницаемость и
  распространение волн в средах со
  свободными зарядами
• Примерами сред,
  содержащих свободные заряды, могут
  слу­жить металлы и плазма.
• Типичная
  плазма — это частично или пол­ностью
  ионизованный газ. Плазмой также называют
• и
  электронный газ (или электронную
  жидкость) в полупроводниках и металлах.
• Однако
  в дальнейшем будет идти речь, в основном, о газовой плазме. Для вы­яснения
• особенностей
  распространения волн в плазме необходимо
  найти зависимость ее
• диэлектрической
  проницаемости от частоты.

Рассмотрим наиболее
простую модель, дающую достаточно
хорошее согласие с экспериментом. Будем
считать среду квази­нейтральной и
пренебрежем тепловым движением частиц.
При этом в поле электромагнитной волны волны будет происходить лишь упорядоченное
движение заряженных частиц.

Пусть
в единице объема среды содержится Nсвободных электронов
и такое же количество однократно
заряженных положи­тельных ионов.

Поскольку масса иона Мво много раз больше
массы электрона m,
то в первом приближении
движением ионов можно пренебречь.

Уравнение
движения для электрона имеет вид:

1. Здесь
   Е
   — среднее макроскопическое
   поле; в отличие от диэлек­триков, при
   изучении плазмы можно считать, что
   действующее поле примерно равно
   макроскопическому: _ЕДЕ,
2. 
   -это эф­фективная
   частота соударений электронов с ионами
   и нейтраль­ными атомами и молекулами.
3. При
   гармонической зависимости поля от
   времени E~ехр(-it)имеем:
4. ,
5. Поскольку
   плотность тока смещения равна j
   =
   
   =
   
   = —iP, не­трудно получить для удельной
   поляризации среды (единицы обьема):

Если
учесть также смещение ионов в поле
волны, то в выражение для поляризации
войдет еще один член:

Однако
вклад от ионов в поляризацию среды
является лишь малой поправкой порядка
т/M
~ 10~3,
и его можно не учитывать. Поэтому

где p
=( 4е2Ne/тe)1/2
— плазменная или ленгмюровская частота колебаний
электронного газа.

Известно,
что, мнимая часть диэлектрической
проницае­мости эквивалентна проводимости
среды. Поэтому

Для
металлов при частотах волны 
>,
>>; проводимость является действительной
величиной:

 =
Ne2/mv,
не зависящей от
частоты, а диэлектри­ческая проницаемость,
— мнимой. Например, для
меди N 81021
см-3 , 31013 с-1 и 
5107
Ом—м-1
вплоть до инфракрасной
области спектра.

В этом диапазоне частот
показатель преломления и показатель
поглощения примерно равны п
= к =
.

Поле существует только в скин-слое,
толщина которого d
= (kn)-1
> В этом случае мнимой частью диэлектрической прони­цаемости
можно пренебречь и

Закон дисперсии определяется соотношением

или

то
п = 0. При показатель
преломления становится мни­мым,
следовательно, волны при

vn5J/img-9TV1Ak.png» width=»53″> должны отражаться от границы плазмы..

Частота электромагнитной волны при
которой происходит её отражение от слоя
плазмы и равная плазменной частоте,
называется критической —
fкр:

Заметим,
что показатель преломления может
обратиться в нуль или стать чисто мнимой
величиной только в среде, в которой
поглощение энергии пренебрежимо мало.

Рассмотрим
поглощение волн в плазме, обусловленное
столк­новениями электронов с молекулами
и ионами (классическое). При этом
необходимо различать два случая:
поглощение при прохождении волны через
слой плазмы (когда можно считать, что > р)
и поглощение при отражении волны от
слоя (когда р).

В
первом случае, полагая в формуле (5.3) 2

р,
получим

, ,

Показатель
поглощения, (см. лекции Н.Н. Розанова)
определяется формулой

• Коэффициент
  поглощения при этом равен
• (см-1)
• Как
  видно из приведенных выше формул для
  нахождения указанных в задаче зависимостей
  необходимо определить частоту столкновений
  электронов плазмы с тяжелыми частицами.
• Частота
  столкновений электронов с ионами
  равняется

1. Средняя
   тепловая скорость электронов
2. , здесь T
   в eV,
   Ve
   – в см/сек, me-
   в г
3. Частота
   электронт-атомных столкновений:
4. , где ,
   и —
   радиус атома водорода.

Таким
образом, приведенные выше формулы
полностью определяют возможность
решения поставленной задачи.

T Ni1 Ni2 Ne Na Rd Wp

Источник: https://studfile.net/preview/1024396/

Сводная таблица: Коэффициенты преломления оптических стекол, жидкостей, воды, газов, кристаллов и кварца

В справочной таблице даны значения коэффициента преломления некоторых кристаллов при 18° С для лучей видимой части спектра, длины волн которых отвечают определенным спектральным линиям. Элементы, которым принадлежат эти линии, указываются; указаны также приближенные значения длин волн λ этих линий в единицах Ангстрема

λ (Å)	Известковый шпат	Плавиковый шпат	Каменная соль	Сильвин
обыкн. л.	необыкн. л.
6708 (Li, кр. л.)	1,6537	1,4843	1,4323	1,5400	1,4866
6563 (Н, кр. л.)	1,6544	1,4846	1,4325	1,5407	1,4872
6438 (Cd, кр. л.)	1,6550	1,4847	1,4327	1,5412	1,4877
5893 (Na, ж. л.)	1,6584	1,4864	1,4339	1,5443	1,4904
5461 (Hg, з. л.)	1,6616	1,4879	1,4350	1,5475	1,4931
5086 (Cd, з. л.)	1,6653	1,4895	1,4362	1,5509	1,4961
4861 (Н, з. л.)	1,6678	1,4907	1,4371	1,5534	1,4983
4800 (Cd, с. л.)	1,6686	1,4911	1,4379	1,5541	1,4990
4047 (Hg, ф. л)	1,6813	1,4969	1,4415	1,5665	1,5097

Таблица 2. Коэффициенты преломления оптических стекол

В таблице даны значения коэффициентов преломления линий С, D и F, длины волн которых приближенно равны: 0,6563 μ (мкм), 0,5893 μ и 0,4861 μ.

Оптические стекла	Обозначение	nС	nD	nF
Боросиликатный крон	516/641	1,5139	1,5163	1,5220
Крон	518/589	1,5155	1,5181	1,5243
Легкий флинт	548/459	1,5445	1,5480	1,5565
Баритовый крон	659/560	1,5658	1,5688	1,5759
— || —	572/576	1,5697	1,5726	1,5796
Легкий флинт	575/413	1,5709	1,5749	1,5848
Баритовый легкий флинт	579/539	1,5763	1,5795	1,5871
Тяжелый крон	589/612	1,5862	1,5891	1,5959
— || —	612/586	1,6095	1,6126	1,6200
Флинт	512/369	1,6081	1,6129	1,6247
— || —	617/365	1,6120	1,6169	1,6290
— || —	619/363	1,6150	1,6199	1,6321
— || —	624/359	1,6192	1,6242	1,6366
Тяжелый баритовый флинт	626/391	1,6213	1,6259	1,6379
Тяжелый флинт	647/339	1,6421	1,6475	1,6612
— || —	672/322	1,6666	1,6725	1,6874
— || —	755/275	1,7473	1,7550	1,7747

Таблица 3. Коэффициенты преломления кварца в видимой части спектра

В справочной таблице даны значения коэффициентов преломления лучей обыкновенного (n0) и необыкновенного (ne) для интервала спектра приближенно от 0,4 до 0,70 μ.

λ (μ)	n0	ne	Плавленый кварц
0,404656	1,557356	1,56671	1,46968
0,434047	1,553963	1,563405	1,46690
0,435834	1,553790	1,563225	1,46675
0,467815	1,551027	1,560368	1,46435
0,479991	1,550118	1,559428	1,46355
0,486133	1,549683	1,558979	1,46318
0,508582	1,548229	1,557475	1,46191
0,533852	1,546799	1,555996	1,46067
0,546072	1,546174	1,555350	1,46013
0,58929	1,544246	1,553355	1,45845
0,643874	1,542288	1,551332	1,45674
0,656278	1,541899	1,550929	1,45640
0,706520	1,540488	1,549472	1,45517

Таблица 4. Коэффициенты преломления жидкостей

В таблице даны значения коэффициентов преломления n жидкостей для луча с длиной волны, приближенно равной 0,5893 μ (желтая линия натрия); температура жидкости, при которой производились измерения n, указывается.

Жидкость	t (°С)	n
Аллиловый спирт	20	1,41345
Амиловый спирт (Н.)	13	1,414
Анизол	22	1,5150
Анилин	20	1,5863
Ацетальдегид	20	1,3316
Ацетон	19,4	1,35886
Бензол	20	1,50112
Бромоформ	19	1,5980
Бутиловый спирт (н.)	20	1,39931
Глицерин	20	1,4730
Диацетил	18	1,39331
Ксилол (мета-)	20	1,49722
Ксилол (орто-)	20	1,50545
Ксилол (пара-)	20	1,49582
Метилен хлористый	24	1,4237
Метиловый спирт	14,5	1,33118
Муравьиная кислота	20	1,37137
Нитробензол	20	1,55291
Нитротолуол (Орто-)	20,4	1,54739
Паральдегид	20	1,40486
Пентан (норм.)	20	1,3575
Пентан (изо-)	20	1,3537
Пропиловый спирт (норм.)	20	1,38543
Сероуглерод	18	1,62950
Толуол	20	1,49693
Фурфурол	20	1,52608
Хлорбензол	20	1,52479
Хлороформ	18	1,44643
Хлорпикрин	23	1,46075
Четыреххлористый углерод	15	1,46305
Этил бромистый	20	1,42386
Этил йодистый	20	1,5168
Этилацетат	18	1,37216
Этилбензол	20	1.4959
Этилен бромистый	20	1,53789
Этиловый спирт	18,2	1,36242
Этиловый эфир	20	1,3538

Таблица 5.  Коэффициенты преломления водных растворов сахара

В таблице ниже даны значения коэффициентов преломления n водных растворов сахара (при 20° С) в зависимости от концентрации с раствора (с показывает весовой процент сахара в растворе).

с (%)	n	с (%)	n
	1,3330	35	1,3902
2	1,3359	40	1,3997
4	1,3388	45	1,4096
6	1,3418	50	1,4200
8	1,3448	55	1,4307
10	1,3479	60	1,4418
15	1,3557	65	1,4532
20	1,3639	70	1,4651
25	1,3723	75	1,4774
30	1,3811	80	1,4901

Таблица 6. Коэффициенты преломления воды

В таблице даны значения коэффициентов преломления n воды при температуре 20° С в интервале длин волн приближенно от 0,3 до 1 μ.

λ (μ)	n	λ (μ)	n	λ (c)	n
0,3082	1,3567	0,4861	1,3371	0,6562	1,3311
0,3611	1,3474	0,5460	1,3345	0,7682	1,3289
0,4341	1,3403	0,5893	1,3330	1,028	1,3245

Таблица 7. Коэффициенты преломления газов таблица

В таблице даны значения коэффициентов преломления n газов при нормальных условиях для линии D, длина волны которой приближенно равна 0,5893 μ.

Газ	n
Азот	1,000298
Аммиак	1,000379
Аргон	1,000281
Водород	1,000132
Воздух	1,000292
Гелин	1,000035
Кислород	1,000271
Неон	1,000067
Окись углерода	1,000334
Сернистый газ	1,000686
Сероводород	1,000641
Углекислота	1,000451
Хлор	1,000768
Этилен	1,000719
Водяной пар	1,000255

Источник информации: КРАТКИЙ ФИЗИКО-ТЕХНИЧЕСКИЙ СПРАВОЧНИК/ Том 1, — М.: 1960.

Источник: https://tehtab.ru/Guide/GuidePhysics/LightAndColor/AbsortonRedjPrel/RefractionJointTable/

ПОИСК

    Концентрация с может быть выражена в молях на 1 л или в граммах на 100 мл раствора. В зависимости от этого по формуле (6) вычисляют молярный показатель поглощения или удельный показатель поглощения. [c.35]     При прохождении электромагнитного излучения через среду возникают взаимосвязанные эффекты — дисперсия и поглощение.

Дисперсия указывает на зависимость показателя преломления от длины волны. Термин дисперсия применяется потому, что эта зависимость ука-31  [c.483]     По полученным данным строят графики зависимости показателя поглощения от длины волны (спектры поглощения папаверина гидрохлорида и дибазола).

Спектры поглощения позволяют осуществить выбор длин волн для выполнения анализа лекарственной формы. Обычно при анализе смеси в качестве аналитических выбирают такие длины волн, при которых наблюдаются максимальные отношения величин поглощения растворов препаратов. В данном случае они соответствуют максимуму поглощения растворов препаратов, т.е.

250 нм для папаверина гидрохлорида и 270 нм для дибазола. [c.172]

    С помощью интерферометра исследуется зависимость показателя преломления от длины волны вблизи линии поглощения. Метод Рождественского является наиболее точным и надежным для определения концентрации возбужденных атомов.

    Согласно этому закону погашение (А) раствора прямо пропорционально концентрации раствора поглощающего вещества (С), толщине слоя (Ь) в сантиметрах и молярному или удельному показателю поглощения (х). Эта зависимость выражается формулой  [c.51]

    Показатель преломления и показатель поглощения определяют оптические свойства однородного вещества. Оба эти параметра зависят от частоты света. И поглощение, и преломление света связаны с возбуждением электромагнитной волной колебаний зарядов в среде.

Зависимость показателя поглощения от частоты имеет вид полос поглощения, разделенных областями прозрачности (спектр поглощения). Поглощение возникает тогда, когда частота света близка к какой-либо из собственных частот колебаний заряженных частиц вещества.

Это соответствует классическим представлениям, согласно которым электрическое поле световой волны возбуждает колебания [c.7]

    Р При графическом изображении кривая зависимости показателя поглощения вещества от длины волны называется спектром поглощения.

Спектр поглощения является индивидуальной характеристикой вещества и может быть представлен в виде графика, на котором по абсциссе откладывают значения длины волны, а по ординате — величины оптической плотности (О) или показатели поглощения. [c.13]

    Оптически активные материалы — это среды, обладающие естественной оптической активностью, т.е. способностью среды вызывать вращение плоскости поляризации проходящего через нее оптического излучения (света). Впервые оптическая активность была обнаружено в кварце, а затем в чистых жидкостях, растворах и парах многих веществ.

Оптически активные материалы разделяют на правовращающие (положительное вращающие) и левовращающие (отрицательное вращающие). Это условное деление теряет смысл лишь вблизи полос собственного (резонансного) поглощения среды.

Современная теория оптической активности учитывает взаимодействие электрических и магнитных дипольных моментов, наведенных в молекуле полем проходящей волны, а также дисперсию — зависимость показателя преломления среды от длины световой волны. Дпя нормальной оптической активности показатель преломления увеличивается с ростом длины волны. [c.256]

    Когда среда имеет полосу поглощения, кривая дисперсии имеет характеристичную форму вблизи этой полосы. На рис. 15.13 показана зависимость показателя преломления п и молярного коэффициента поглощения 8 от длины волны для идеального случая, когда имеется отдельная полоса поглощения.

Показатель преломления обычно увеличивается при смещении в сторону более коротких длин волн когда же он начинает уменьшаться, приближаясь к полосе поглощения с длинноволновой стороны, то говорят, что дисперсия аномальна. Сильная полоса поглощения обусловливает большой эффект, а слабая полоса поглощения — малый эффект. Как показывает рис. 15.

13, влияние на показатель преломления простирается в гораздо более широкой области длин волн, нежели влияние на поглощение. [c.484]

    Зависимость показателя преломления и коэффициента поглощения от длины волны может быть также измерена при применении цирку-лярно поляризованного света. Циркулярно поляризованный свет ха- [c.484]

    Изучение зависимости показателя преломления от длины волны в окрестностях линий поглощения дает возможность получить много ценных сведений об исследуемой среде. [c.358]

    Как правило, расчеты распространения электромагнитного излучения в атмосфере осуш,ествляются в предположении однородных сферических частиц аэрозоля, имеющих одинаковый комплексный показатель преломления и единую микроструктуру.

Имеющиеся данные свидетельствуют о существовании зависимости оптических характеристик от размеров частиц.

В частности, частицы крупнее одного микрометра обладают малым значением мнимой части комплексного показателя преломления, а субмикронная фракция характеризуется быстрым возрастанием показателя поглощения с уменьшением размеров. [c.75]

    Спектральный ход коэффициента поглощения х, так же как спектральный ход коэффициента /г, характеризуется ростом в близкой ультрафиолетовой области [159]. При исследовании поведения величины х в инфракрасной области спектра наблюдалось наличие минимума поглощения веществом частиц почвенно-эрозионного аэрозоля вблизи 1 мкм [221, 240].

Однако, начиная с длин волн около 1,5 мкм х значительно увеличивается, достигая максимума вблизи 10 мкм. Результаты измерений показывают [240], что для песчаной почвы характерно наличие максимума показателя поглощения (порядка 0,8) при 9,2 мкм, обусловленного влиянием полосы поглощения ЗЮг, и минимума при 1 мкм. Как видно из рис. 2.

1, эти спектральные особенности и проявляются в зависимости х от к для аэрозольного вещества. [c.76]

    Для моделей аэрозоля, построенных на основе обобщения данных сети АР, в работе [242] сделаны расчеты по формулам Ми сечений общего ослабления, поглощения, рассеяния назад и индикатрис рассеяния для двух компонент поляризации.

Сечения экстинкции различаются для трех моделей микроструктуры аэрозоля не более чем на 10 что указывает на определяющее значение для экстинкции частиц диаметром 0,1 —1,0 мкм, где модели микроструктуры находятся в приближенном согласии.

    Рассмотрев результаты расчетов индикатрис рассеяния, иллюстрирующие зависимости от микроструктуры и комплексного показателя преломления на обеих поляризациях, авторы [242 отметили, в частности, что рост показателя преломления усиливает рассеяние назад и практически не влияет на рассеяние вперед, как это следует из геометрической оптики. Увеличение показателя поглощения ослабляет рассеяние назад и также не влияет на рассеяние вперед. [c.149]

    Ароматические соединения обнаруживают полосу сильного поглощения при длине волны 2700-10″ , в то время как насыщенные углеводороды селективно поглощают в ультрафиолетовой области вплоть до длин волн 1600-10- см.

Основываясь на уравнении (65), можно ожидать, что зависимость показателя преломления или удельной рефракции от длины волны или частоты света для ароматических соединений будет более сильной, чем для парафинов. На этом основано использование удельной или мольной дисперсии как показателя ароматичности углеводородов.

Удельная дисперсия — это разница между удельными рефракциями, определенными при двух длинах волн, и выражается следующим образом. [c.49]

    Как показывает расчет [8], отличие эфф от ер из.меняет частоту максимума полосы на 7—12 см- в зависимости от величины показателя поглощения полосы. Это смещение невелико по сравнению со смещением частоты при образовании Н-связи (100—200 см ) и при переходе от одного растворителя к другому и в большинстве случаев им можно пренебречь. [c.48]

    Равенство (1.22) справедливо для области длин волн, достаточно удаленной от области полос поглощения молекулы. Это следует объяснить тем, что теория Максвелла не учитывает зависимость показателя преломления от длины световой волны. Действительно, при рассмотрении формулы (1.

20) мы считали, что поляризуемость является постоянной величиной, не зависящей от напряженности приложенного поля. Это имеет место в случае электростатических полей или переменных полей низкой частоты.

Если же диэлектрик находится в переменном поле высокой частоты (область видимого света), то поляризуемость является функцией частоты поля. [c.13]

    Дисперсия. Показатель преломления также является важным оптическим свойством материи. Он о-пределяется как отношение скорости распространения излучения в вакууме к скорости его распространения в данной среде.

Зависимость показателя преломления от длины волны называется дисперсией. Дисперсия вещества в пределах электромагнитного спектра связана со степенью поглощения радиации этим веществом.

В области высокой прозрачности показатель преломления уменьшается с увеличением длины волны (нелинейно) в областях же с высоким поглощением показатель преломления плохо поддается точным измерениям, яо видно, что он довольно резко увеличивает свое значение с ростом длины воляы. На рис. 2.5 схематически представлен спектр поглощения и кривая дисперсии для вещества, прозрачного для лучей [c.18]

    Показатель поглощения х в зависимости от длины волны Я  [c.53]

    Показатель поглощения х Для монокристалла графита в зависимости от длины волны % . [c.200]

    Показатель поглощения X в зависимости от длины волны для пленки толщиной —0,1 мкм  [c.299]     При фотолюминесценции свечение возникает за счет поглощаемой энергии возбуждающего света. Очевидно, что чем больше энергия, поглощаемая в едипрще объел1а люминесцирующего вещества, тем больше и интенсивность люминесценции этого объема. Возбуждающий свет различных длин волн поглощается веществом неодинаково. Зависимость показателя поглощения от длины волны падающего света дается спектром поглощения (главы I и И). Поэтому для получения наиболее выгодных условий фото-возбуждения желательно знать спектр поглощения исследуемого вещества. Ианример, рассмотрение спектра поглощения раствора флуоресцеина (рис. 10) показывает, что обычно применяемое возбуждение люминесценции светом ртутной линии с длиной волны 366 ммк для этого вещества не очень выгодно. Более эффективным было бы возбуждение синим светом ). [c.78]

    Ср /С / — показатель адиабаты. На рис. П.1.9 и П.1.10 приводятся графики температурной зависимости параметра поглощения (// для н-< ексана и н-гексадекана, рассчетанные из экспериментальных данных.

На этих же графиках приводятся значения этого параметра, вычисленные по формуле классического поглошения (П.1.3). Как видно иа графиков, здесь также экспериментальные значения [c.

21]

    Необходимо отметить, что характер кривых ДОВ подобен зависимости показателя преломления от длины волны (рис. VIII. 13).

Для лучей с правой и левой круговой поляризацией показатели преломления Пг и щ изменяются таким образом, что их разность щ—Пг воспроизводит эффект Коттона.

Кривые (v) и Пг[у) пересекаются при = ki- Аномальный характер зависимости показателей преломления щ ), Пг ) и угла вращения a(v), пропорционального П1 )—Пт у), также обусловлен спонтанным излучением при поглощении. [c.187]

    Большая часть измерений и теоретических оценок приводит к выводу, что показатель преломления сухого аэрозоля (при относительной влажности меньше 60 7о) варьирует в пределах 1,46—1,54. В качестве типичного значения для диапазона длин волн 0,1 —1,1 мкм можно принять п = 1,54.

Показатель поглощения в упомянутом диапазоне изменяется в зависимости от длины волны. Наиболее надежной следует считать зависимость, полученную в работах по программе КЭНЭКС.

Для интервала 1,1 — 2,5 мкм в работе [275] рекомендуются п = 1,54 и х = 0,03, а для диапазона теплового излучения (длины волн больше 2,5 мкм) п = 2,45 и показатель поглощения, зависящий от длины волны. [c.150]

    Данные, получаемые при измерении ИК-спектра образца, представляют собой зависимость интенсивности сигналов детектора от длины волны.

Многие химические соединения обладают заметным селективным поглощением в этой ИК-области. В типичной ситуации в области 2—15 мкм в спектре молекул наблюдается до 30 и более легко разрешающихся максимумов, по этой причине этот диапазон ИК-спектра часто называют областью отпечатков пальцев молекулы.

Поглощение в определенных интервалах длин волн обычно связано с наличием в молекуле определенных функциональных групп i[62]. Следовательно, соединения можно идентифицировать по положению линий в их спектре.

ИК-спектроскопия позволяет надежно идентифицировать чистые соединения при условии, что аналитик может воспользоваться соответствующим каталогом и сопоставить полученный спектр с содержащимися в нем спектрами известных соединений.

Существует много стандартных каталогов спектров (например, ASTM Infrared File содержит свыше 135000 спектров), и некоторые из этих каталогов могут быть введены в компьютер. Последнее означает, что компьютер можно использовать для автоматического распознавания соединений путем сопоставления измеренных и эталонных спектров с помощью математических средств. Применяются два основных подхода — частичное согласование и полное согласование. В пер- [c.113]

    Ср /С / показатель адиабаты. На рис. 11.1.9 и 11.1.10 приводятся графики температурной зависимости параметра поглощения i/f wы н-1 коана и №-гексааекана, рассчитанные из экспериментальных данных. На этих же графиках приводятся значения этого параметра, вычисленные по формуле классического поглощения (11.1.3).

Как видно из графиков, здесь также экспериментальные значения дисперсии скорости звука и сверхстоксов-ского поглощения указывает на существование релаксационных процессов в исследуемой системе. Полученные цанные позволяют вычислить некоторые параметры этих релаксационных процессов, в частности время релаксации. [c.

21]

    Фауст не подтвердил зависимости показателя преломления метагаллуазита от степени поглощения иммерсионных жидкостей. Для чистого галлуазита он привел значение 1,490. Парагенезис каолинита и галлуази- [c.83]

    Для оценки воздействия ионизирующих излучений на вещество принято определять изменение определенного показателя свойства материала в зависимости от поглощенной дозы ияй дозы излучения О, представяяющ й со й поглощенную энергию излучения, отнесенную к единице массы. Единицей поглощенной дозы является грей (Гр). Мощность поглощенной дозы — это количество энергии, поглощенное за единицу времени ф, Гр/с). [c.291]

    В раететах, следуя С. Пеннеру [6.26], для интефального показателя поглощения полос а , как правило, принимали температурную зависимость [c.545]

Источник: https://www.chem21.info/info/169589/

Большая Энциклопедия Нефти и Газа

Cтраница 3

Если зависимость показателя преломления и плотности линейна, анализ можно провести без построения диаграмм, составив и решив систему линейных ур-шш.

�спользование электронных вычислительных машин позволяет распространить аналитическую методику и на нелинейные ур-шш.

Погрешность анализа по методу извлечения составляет несколько десятых долей процента.

Часто прибегают Рє рефрактохроматографпческо-РјСѓ методу, РїРѕ Рє-СЂРѕРјСѓ газохромато-графическим путем устанавливают концептрацпю РґРІСѓС… компонентов, Р° полный состав смеси определяют РїРѕ треугольной диаграмме изорефракт.  [31]

График зависимости показателя преломления РѕС‚ концентрации раствора РџРђР’ представляет СЃРѕР±РѕР№ ломаную линию РёР· РґРІСѓС… отрезков, пересекающихся РІ точке РљРљРњ.  [33]

График зависимости показателя преломления РѕС‚ частоты называют дисперсионной РєСЂРёРІРѕР№.  [34]

Р�змерения зависимости показателя преломления РѕС‚ длины волны РјРѕРіСѓС‚ дать РіС… Рё СЃРѕСЂ. Значение РѕСЂ вместе СЃ коэффициентом Холла определяет величину эффективной массы РІ Р·РѕРЅРµ проводимости.  [35]

Очевидно, зависимость показателя преломления от частоты должна быть сходной с зависимостью поляризуемости. Это и есть явление дисперсии.

�нтересно отметить, что при очень высоких частотах знаменатели в сумме ( Д-31) отрицательны, так что показатель преломления меньше единицы.

Показатели преломления, несколько меньшие единицы, действительно наблюдаются всегда при прохождении рентгеновских лучей через вещество.

Так, стеклянные РїСЂРёР·РјС‹ отклоняют рентгеновские лучи РІ направлении, противоположном тому, которое наблюдается РІ случае РІРёРґРёРјРѕРіРѕ света ( СЃРј. РєРЅРёРіСѓ Комптона Рё Аллисона [ 51, РіР».  [38]

Если изучается зависимость показателя преломления РѕС‚ концентрации раствора РїСЂРё заданной температуре, важно следить, чтобы СЋРЅР° РЅРµ изменялась РІ С…РѕРґРµ измерения. Остальные требования, РєСЂРѕРјРµ тех, что связаны СЃ режимом охлаждения, остаются прежними.  [39]

Ньютон обнаружил зависимость показателя преломления света РѕС‚ его цвета. Р’ частности, РѕРЅ является каи-меньшим для красного света Рё наибольшим — для фиолетового.  [40]

Полученный характер зависимости показателя преломления Рї РѕС‚ частоты С€ падающего света подтверждается экспериментально.  [42]

Для характеристики зависимости показателя преломления кристалла от направления распространения световой волны и ориентации ее плоскости колебаний пользуются поверхностью, называемой оптической индикатрисой.

Эта поверхность имеет вид эллипсоида ( рис. V. О эллипсоида до любой точки А его поверхности пропорционально показателю преломления для световой волны, в которой колебания вектора Е совершаются вдоль прямой ОА.

 [44]

Для исследования зависимости показателя преломления воздуха от давления используется установка, изображенная на рис. 22.3.

Одна из кювет интерферометра открыта и является эталонной, так как давление в ней всегда равно атмосферному.

Другая кювета резиновыми шлангами соединена СЃ сильфоном — что позволяет изменять давление РІРѕР·РґСѓС…Р° РІ соединенной СЃ РЅРёРј кювете.

Другой конец кюветы соединен СЃ U-образным манометром, позволяющим определять разность давлений РђСЂ РІРѕР·РґСѓС…Р° РІ обеих кюветах. Манометр заполнен РІРѕРґРѕР№, Рё измерение РђСЂ производится РІ миллиметрах РІРѕРґСЏРЅРѕРіРѕ столба.  [45]

Страницы:      1    2    3    4    5

Источник: https://www.ngpedia.ru/id021295p3.html